Começam na próxima segunda-feira (15) de junho, as inscrições para o preenchimento de vagas remanescentes da universidade

Iniciativa é coordenada pelo MEC.

Serão iniciadas na próxima segunda-feira (15/06) as inscrições para seleção unificada Sisu + etapa complementar ao Sisu 2026. A iniciativa é coordenada pelo Ministério da Educação (MEC), e tem como objetivo a oferta de vagas em cursos de graduação com ingresso no segundo semestre, e que não tenham sido preenchidas na etapa regular do Sisu 2026 (chamada regular ou lista de espera).

Edital,

https://drive.ufpb.br/s/KB34rZiKqHWkT6B

De acordo com o cronograma do MEC, as inscrições no Sisu + poderão ser realizadas entres os dias 15 e 19 de junho de 2026, pelo Portal de Acesso Único.

Na UFPB serão ofertadas 286 vagas distribuídas entre os quatro campi da instituição, com ingresso previsto para o período letivo 2026.2. Das vagas previstas, serão destinadas 111 vagas para a unidade sede em João Pessoa – Campus I, 15 vagas para o polo Mangabeira também em João Pessoa. Já no campus II em Areia serão ofertadas 31 vagas, 40 vagas para o campus III em Bananeiras, já no campus IV as vagas serão distribuídas 64 em Rio Tinto e 25 em Mamanguape.

Para concorrer a uma das vagas disponíveis na UFPB, os candidatos precisam passar pela fase Sisu + gerenciada pelo MEC. Para se inscrever, é necessário que os candidatos tenham participado de uma ou mais edições do Exame Nacional do Ensino Médio (Enem) nos últimos três anos (2023, 2024 e 2025) e que tenham concorrido a vagas na etapa regular do Sisu 2026.

A nova inscrição precisa ser realizada em um curso diferente daquele em que o candidato concorreu antes. O termo de adesão da UFPB ao Sisu + com as vagas ofertadas por curso e as orientações aos candidatos, está disponível na página da Pró-Reitoria de Graduação (PRG) em prg.ufpb.br

* * *

Texto: Saulo Levy

Edição: Angélica Gouveia

Foto: Marta França

Blog rafaelrag

Notícias dos principais jornais brasileiros neste sábado, 13/06

Por que a secretária de esporte ainda não deixou o espaço para a realização de mais uma edição da Copa Verão de esporte de Alagoa Grande? Será que o prefeito Bosco Neto esqueceu de peerguntar ao secretário de esporte Guga Leite? 

- Globo. Alimentos puxam alta da inflação, que ultrapassa o teto de meta em 12 meses
- Folha. Inflação de maio é a maior em 5 anos e passa teto de meta; comida pressiona
- O Estado de S. Paulo
Após soltar Zambelli, Justiça italiana acusa Moraes de parcialidade
- Meia Hora (RJ)
A 6ª estrea ou a 6ª Copa na fila!
- O Dia (RJ)
Pra frente, Brasil: Seleção estreia hoje no Mundial
- Correio Braziliense
Em campo, o sonho da 6ª estrela
- Estado de Minas
Com a palavra, a nossa torcida
- Jornal do Commercio (PE)
Agora é a vez do Brasil
- Diário do Nordeste (CE)
El Niño trará elevação de temperaturas para o CE
- Folha de Pernambuco
Enfim, o Brasil em campo
- Correio da Bahia
O melhor bolo junino

- A Tarde (BA)
Estelionato é o crime mais comum contra os idosos

Os planetas Vênus e Júpiter visíveis no céu da UFCG, campus Cuité, nesta sexta, 12/06

                                                         Olha para o céu meu amor!

O planeta Vênus é o que mais brilha no céu porque fica mais perto da Terra. Ele é conhecido como o planeta do amor ou estrela Dalva.

Hoje, logo após o pôr do sol foi possível observar os planetas Vênus e Júpiter. Quando eles estão próximos os astrônomos chamam de conjunções. Olhando para o Leste, no dia seguinte, astes do Sol nascer, será possivel ver os planetas Marte, Saturnoe Mercúrio. A última vez em que foi possível observar a olho nu (Mercúrio, Vênus, Marte, Júpiter e Saturno) em sua ordem natural da Terra uma conjunção com cinco planetas foi em dezembro de 2004. 

Eventos com esses cinco planetas voltaram a se destacar recentemente nos céus, e o próximo grande alinhamento geral está previsto para o ano de 2040.

 

Ontem, o professor Rafael registrou a conjunção dos planetas na rua setembro de setembro de Alagoa Grande-PB, onde ele reside.

Blog rafaelrag 

Aula 16 - Instrumentação I - 26.1 - Teorema do Momento Angular e o Período do Pêndulo de Torção-Professor Rafael, nesta sexta, 12/06

 Veja um panorama geral do conteúdo programático dessa disciplina de instrumentação I.

 Até o momento, incluindo a aula de hoje,  temos visto 8  experimentos com materiais de baixo custo. 

Experimentos Propostos

1) Aceleração experimental no MRUV, usando um trilho de cortina ou um carrinho ou uma linha esticada

2) Lançamento horizontal, usando uma calha de madeira ou de borracha(mangueira)

3) Leis de Newton, usando um carrinho e polia

4) Força de Atrito, dois pedaços de madeira

5) Medir a aceleração da Gravidade usando o pêndulo simples

6) Período do oscilador massa-mola

7) Ondas-Frequência de um vibrador(pode ser um diapasão)

8) Período do Pêndulo de Torção

9)  Medir a densidade de um sólido usando o princípio de Arquimedes.

10) Medir a aceleração da Gravidade usando escoamento de líquido

11) Física Térmica. Verificar a lei de Boyle, será na proxima aula.

12) Construir uma máquina térmica.

Nesta Aula 16 da disciplina de Instrumentação em Ciência da Natureza e suas Tecnologias I, do curso de Licenciatura em Física da UFCG, campus Cuité, veremos o Torque, momento angular  e o Período do Pêndulo de Torção, dentro da programa do período da UFCG-2026.1, ministrada pelo Professor Rafaela, sendo disponibilizada com antecedência no blog ciências e educação. 

Disciplina de Instrumentação I - Projeto  VIII - Projeto Movimento de Rotação-UAFM-CES-UFCG 

Professor: Rafael de Lima Rodrigues                                       PERÍODO 2026.1 

Aluno(a):                                                                                     12-06-2026. 

Boa Sorte! 

Pêndulo de torção

A) Previsão do comportamento do sistema ao oscilar (a massa pendular executa oscilações, em moviemnto Harmônico Simples-MHS angular, com torção do fio).

A1) Investigação sobre a lei do torque τ, restaurador, do fio F sobre a massa pendular M. Faz-se com auxílio do torquíimetro. ( Para pequenas torções, τ é proporcional ao ângulo de torção Θ )

O módulo de torçao do fio é p = Δ | τ | / ΔΘ.

A2) Determinaçâo do momento de inércia da massa pendular M. No caso, M & um cilindro:

 I = 1/2 MR²

A3) Por meio da teoria sobre o movimento do sistema, deduz-se a expressão do período de oscilação: 

T= 2𝛑(I/p)¹/²

A4) Faz-se a previsão do período T , utilizando a expressão anterior e os valores numéricos de I e p encontrados.

B) Mede-se o período T' de oscilação do pêndulo:

T' = Δt /n 

( At é o tempo medido com um  cronômetro; n é o  número de oscilação)

C) Comparam-se T e T'. Etc.

Entrevista do professor Rafael Rodrigues no bom dia Paraíba sobre a OBF.

https://rafaelrag.blogspot.com/2015/04/inscricoes-na-olimpiada-brasileira-de.html?m=1

 Vem aí a OBFEP 2026para as escolas públicas. A primeira fase acpntecerá no dia 12/08.

A aula anterior  da disciplina de  Instrumentação em Ciência da Natureza e suas Tecnologias I(Instrumentação I) foi sobre  como medir a frequência de um diapasão.

Leia mais

O professor Rafael com o seu diapasão , na sala de aula da disciplina de instrumentação I do curso de Licenciatura em Física.

 

Torque

O torque, 𝛕, é definido pelo produto vetorial do vetor posição com uma  força externa. O vetor posição  tem origem no eixo de rotação e a extremidade no ponto de aplicação de uma força externa. 

𝛕= r x F = - Fx r,

calculado através do determinante da matriz quadrada tendo na primeira linha os vetores unitários, i, j e k. Na segunda linha as componentes do vetor posição, x, y e z. Na terceira linha, as componentes cartesianas do vetor força.

Se os vetores r e F estiverem no plano xy, então o vetor torque estará no eixo z, perpendicular a ambos. 

O vetor posição e suas componentes cartesianas em 3 dimensões, torna-se:

r =(x, y, z)= x i + y j+ z r .

O módulo do torque pode ser escrito como

|𝛕|=|r||F|sen(𝛉), 

com 𝛉 sendo o ângulo entre os vetores r e F.  Ambos vetores são perpendiculares ao torque. 

Se os vetores r e F são paralelos, 𝛉=0, então, sen(0)=0 e o torque será nulo.

Torque em termos do momento de inércia e a aceleração angular:

 𝛕=I⍺.

Regra da mão direita, para a direção do torque.

Momento angular

O momento angular é definido pelo produto vetorial dos vetores posição e momento Linear. O seu módulo é dado por:

|L|=|r||p|sen(𝛉), 

com 𝛉 sendo o ângulo entre os vetores posição r e o momento Linear p.

 O momento angular pode ser escrito em termos do momento de inércia também,   multiplicado pela velocidade angular 𝞈.

L=I 𝞈.

Enquanto a velocidade linear é diferente para diferentes pedaços de um corpo rígido, a velocidade angular é sempre a mesma .

O teorema do torque e o momento Angular mostra que o torque é uma medida da taxa de variação no tempo do momento angular.

 𝛕 =dL/dt.

Neste caso, vemos que a condição necessária e suficiente para o momento Aguiar ser uma constante de movimento é o torque externo ser nulo.

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Ex-vereador Moacir Ribeiro de Alagoa Grande faleceu nesta sexta, 12/06

Faleceu na manhã desta sexta-feira (12/06), o ex-Presidente da Câmara de Vereadores de Alagoa Grande, Moacir Correia Agra (Moacir Ribeiro), aos 73 anos. Moacir foi Vereador por três mandatos, onde ocupou a presidência da Câmara, realizando várias ações entre elas a aprovação e realização de concurso público, informatização da Câmara e aquisição de automóvel para o Legislativo.

O velório será realizado na Câmara Municipal e o seu sepultamento ocorrerá às 09:00h deste sábado (13), no Cemitério de Alagoa Grande.
Moacir era irmão do ex-Vereador Deda Ribeiro (in memoriam), que também foi presidente da Câmara de Alagoa Grande.

Com informações do blog do Rildo.

O céu ganhou uma alma generosa, e nós perdemos um tio insubstituível. Descanse em paz enquanto seguimos carregando seu legado de amor. #lutoTio. Ítalo Ribeiro.

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Solenidade de abertura oficial do Cursinho Curimataú

 

O Diretor do Centro de Educação e Saúde (CES/UFCG), Prof. Ramilton Marinho, participou, na última terça-feira (09), da solenidade de abertura oficial do Cursinho Curimataú, realizada na ECI Orlando Venâncio dos Santos, em Cuité.

A iniciativa faz parte da Rede Nacional de Cursinhos Populares (CPOP), programa do Ministério da Educação (MEC) que visa apoiar cursinhos populares em todo o Brasil, garantindo suporte técnico e financeiro para a preparação de estudantes que buscam ingressar na educação superior por meio do Exame Nacional do Ensino Médio (Enem).

O Cursinho Curimataú atenderá 40 estudantes da região, oferecendo preparação para o ENEM 2026 e contribuindo para a ampliação das oportunidades de acesso ao ensino superior. Além do acompanhamento pedagógico, cada estudante receberá uma bolsa auxílio financeira, fortalecendo as condições de permanência e participação no curso.

O CES/UFCG também contará com uma turma vinculada ao CPOP. Em breve, o Conecta Enem abrirá inscrições e também oferecerá 40 vagas para estudantes interessados em se preparar para o Exame Nacional do Ensino Médio, ampliando ainda mais as oportunidades de acesso ao ensino superior na região.

Assessoria do CES da UFCG 

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Aula 15 - 26.1 - disciplina de Instrumentação I. Frequência do Diapasão, ministrada pelo Professor Rafael nesta sexta, 12/06

 

Frequência do Diapasão, nesta sexta-feira, 12/06.

Nesta  Aula 15 da disciplina de Instrumentação I do curso de Licenciatura em Física da UFCG, campus Cuité,  veremos um vídeo com os detalhes do experimento para medir a  frequência própria de um Diapasão, dentro da programa do período  da UFCG-2026.1, ministrada pelo Professor Rafael Rodrigues nesta sexta-feira, 12/06. 

Veja o vídeo com um resumo do procedimento experimental, gravado hoje, 12/06, na sala de aula.

   

Foi visto na aula anterior.

A altura do som está relacionada com a frequência, ou seja, se a frequência for grande significa som alto. O volume está associado a amplitude da onda. A intensidade da onda sonora grande significa som forte, amplitude grande é volume alto. Quando o som é fraco, a amplitude é pequena e o volume fica baixo. Veja os dois vídeos.

Dando continuidade ao conteúdo de onda, ministrado pelo Professor Rafael Rodrigues(UFCG, campus Cuité).

Mais informações sobre a verificação experimental  da Frequência do Diapasão.

As ondas estacionárias podem ser reproduzidas em uma corda com as extremidades fixas. 

Essa é exatamente a condição para  ondas estacionárias, ou seja, o comprimento L da corda é um número inteiro n de meio comprimento de onda 𝜆.

A frequência é o inverso do período T, f=1/T. A equação da velocidade de uma onda é dada por 

v=𝜆/T= 𝜆f, 

vemos que a velocidade é igual o comprimento de onda vezes a frequência.

Veja o vídeo de um experimento para medir a frequência de um diapasão, apresentada para os estudantes de instrumentação I do curso de Licenciatura em Física da UFCG, campus Cuité, ministrada  pelo professor Rafael, durante o RAE-UFCG. 

Tirando dúvidas de como  determinar a frequência própria de um diapasão.

Velocidade da onda na corda, depende da tração F e da densidade linear 𝝁. 

v=(𝟊/𝞵)¹/²  (raiz quadrada de F/𝞵)

sendo 𝟊 a tensão(tração)  na corda e 𝞵=m/L a densidade linear

A altura do som está relacionada com a frequência, ou seja, se a frequência for grande significa som alto. O volume está associado a amplitude da onda. A Intensidade da onda sonora grande significa som forte, amplitude grande e volume alto. Quando o som é fraco, a amplitude é pequena e o volume fica baixo. 

Fazer o gráfico em um papel milimetrado, paraencontrar a frequência do diapasão.

Verificação experimental da frequência de um diapasão

Veja o vídeo de um experimento para medir a frequência de um diapasão, apresentada para os estudantes da antiga disciplina  de instrumentação II do curso de Licenciatura em Física da UFCG, campus Cuité, ministrada em 2019 pelo professor Rafael.

 Neste vídeo, o professor Rafael divulga também a olimpíada brasileira de Física (OBF). Esse ano tem também a olimpíada brasileira de Física de escola pública (OBFEP).

Entrevista do professor Rafael Rodrigues no bom dia Paraíba sobre a OBF.

https://rafaelrag.blogspot.com/2015/04/inscricoes-na-olimpiada-brasileira-de.html?m=1

Foi visto, na Aula 14 da disciplina de Instrumentação I. Onda e o Efeito Doppler. UFCG-2026.1, ministrada hoje 05-06-26, corresponde a disciplina Introdução à Física, aula 14 do RAE-UFCG, ministrada pelo professor Rafael. Dando continuidade ao estudo das ondas  será visto alguns exercícios com destaques para o efeito Doppler(1842), ondas  senoidais  e  triangular e  a explicação do experimento da medida da  frequência do diapasão em ondas estacionárias. Leia mais. 

https://rafaelrag.blogspot.com/2026/06/aula-14-261-instrumentacao-i-destaques.html

Blog rafaelrag 

Aula 16 - 26.1- Instrumentação II. Lista VII. Questões do ENEM sobre Campo Magnético, leis de Biot-Savart e Ampère. Professor Rafael, nesta sexta, 12/06

 

Professor no minicurso de sobre mecânica quântica supersimétrica. Ele está mostrando os livros: supersimetria em mecânica quântica e  mecânica quântica.

Hoje, 12 de Junho,  será a aula 16,  da disciplina de Instrumentação II-UFCG-2026.1, a lista VII tendo algumas questões do ENEM sobre Campo Magnético e a Lei de Ampère, ministrada pelo professor Rafael.

Faremos um resumo sobe a lei de Biot-Savart para o campo magnético devido a um fio com corrente $i$ e a lei de Faraday. Veja a seguir a lista VII de exercícios, contendo 10 questões,  usando os comandos do processador de texto Latex, sendo algumas questões do ENEM. A versão em PDF será enviado para o grupo  do whatsapp da turma dessa disciplina, nesta sexta-feira, 12/06.

Email: rafael@df.ufcg.edu.br

Um pouco da história do campo magnético.

Após Oersted, em 1820, descobri por acaso que um circuito com corrente elétrica gera um campo magnético, Biot-Savart formularam a equação integral que fornece o campo magnético em termos da corrente elétrica. Em seguida Ampère formulou a equação para corrente estacionária de uma forma mais elegante. Ambas leis relaciona o campo magnético com a corrente elétrica em um fio. Porém, Maxwell mostrou que essas leis não valem para campos elétricos variando no tempo. 

Após Faraday mostrar que um campo magnético variando no tempo produz um campo elétrico. Maxwell modificou a lei circuital de Ampère,  a qual passou a ser chamada de lei de Ampère-Maxwell.

André-Marie Ampère (20/01/1775 – 10/06/1836) inventou o galvanômetro e um princípio de telegrafia elétrica o qual foi realizado pela primeira vez por Carl Friedrich Gauss e Eduard Weber. Além das pesquisas sobre a geração de campo magnético por correntes em condutores, Ampère levantou também a hipótese de que moléculas podem conter correntes que geram campo magnético. 

Jean-Baptiste Biot (21/04/1774 - 03/02/1862) pesquisou sobre diversos assuntos; o campo magnético da Terra, meteoritos, luz polarizada, gravimetria e geodésia.

Félix Savart (30/06/1791 – 16/03/1841)) pesquisou sobre cordas vibrantes de violinos e descobriu segredos da construção dos bons violinos.

Lei de Ampére 

Faremos um resumo sobre a lei de Ampère para o campo magnético devido a um fio com corrente $i$. Veja a seguir também a lista VII completa de exercícios, contendo 10 questões,  sendo 3 resolvidas, usando os comandos do processador de texto Latex, sendo algumas questões do ENEM. A versão em PDF será enviada para o grupo  do whatsapp da turma dessa disciplina.

DICAS SOBRE PROCESSADOR DE TEXTO LATEX

Exemplo, uma fração no Latex, é dada por $\frac{x^2-4}{x-2}=x+2.$ Os comandos matemáticos dentro do texto vem entre $...$. Se for para aparecer centralizado usa-se a equação entre dois símbolos $$. Os acentos vem acompanhados da barra invertida.

Exemplo, uma fração no Latex, é dada por $\frac{x^2-4}{x-2}=x+2.$ Os comandos matemáticos dentro do texto vem entre $...$. Se for para aparecer centralizado usa-se a equação entre dois símbolos $$. Os acentos vem acompanhados da barra invertida.

Foi Visto.

Força Magnética e o Campo Magnético de um fio com corrente.

Regra da mão direita

A Lei de Ampère circuital de Ampère  fornece  o  campo magnético circular  devido a um fio condutor com corrente $i$ estacionária,  na forma integral é dada por

Usando o comando do Latex, 

$$

\int \vec B\cdot d\vec \ell=imu_0 i

$$

O  lado esquerdo pode ser escrito também por 

Aqui S=\ell.

No ensino médio, torna-se:

∑ B𐊣S=𝝁_0i

$$

\sum \vec B\cdot \vec \Delta\ell=\mu_0 i

$$

Quando o campo magnético for uniforme,

$$

\sum B \Delta\ell cos(\Theta)=\mu_0 i

$$

Com $\Theta$ sendo o ângulo entre o deslocamento $\Delta\ell$ e o campo magnético $\vec B.$

A constante $\mu$ \'e denominada de constante de permeabilidade magnética do meio e  $\mu_0$ no vácuo.

Somando toda a trajetória, obtemos o comprimento de uma circunferência  de raio $r$, 

$$

\sum B \Delta\ell =2\pi r,

$$

portanto a lei de Ampère torna-se:

$$

B=\frac{\mu_0 i}{2\pi r}.

$$

\noindent{\bf INSTRUMENTA\c{C}\~AO II }

\noindent{CURSO DE LICENCIATURA EM F\'ISICA-UAFM-CES-UFCG}

\noindent{Prof. Rafael de Lima Rodrigues. PER\'IODO 2026.1.}

\vspace{0.5cm}

\centerline{\bf Exerc\'\i cios Resolvidos}

\vspace{0.5cm}

\centerline{\bf Campo Magn\'etico}

Quando voc\^e afixa um \'\i m\~a de enfeite na porta da sua

geladeira, certamente sente nos dedos a atra\c{c}\~ao exercida

entre o \'\i m\~a e a porta, concluindo que o espa\c{c}o em torno

do \'\i m\~a tem propriedades especiais. O espa\c{c}o pr\'oximo a

uma barra de pl\'astico carregado tamb\'em apresenta propriedades

especiais. Neste caso j\'a aprendemos que um campo el\'etrico

$\vec E$ \'e gerado nas proximidades da barra. Por analogia,

parece l\'ogico postular que existe um campo magn\'etico, o qual

n\'os representamos pelo s\'\i mbolo, $\vec B$ em todos os pontos

nas vizinhan\c{c}as do \'\i m\~a.

Um tipo conhecido de \'\i m\~a, \'e uma bobina enrolada em torno

de um n\'ucleo de ferro, o m\'odulo do campo magn\'etico externo

\'e determinado pela corrente na bobina. Na ind\'ustria, tais

eletro\'\i m\~as s\~ao usados para separar objetos de ferro, num

ferro-velho, cargas el\'etricas provocam o aparecimento de um

campo el\'etrico e este, por sua vez, exerce uma for\c{c}a

el\'etrica sobre qualquer outra part\'\i cula carregada contida no

campo.

\vspace{0.5cm}

1-\centerline{\bf  Lei de Biot-Savart}

Dado um fio condutor com corrente $i$ e comprimento

$\ell,$ calcule o campo magn\'etico produzido pela corrente em um

ponto sobre o eixo que passa pela mediatriz do fio.

\begin{figure}[h]

\centering\epsfig{file=fig6emag.eps,width=8cm,height=6cm,angle=-360}

\end{figure}

\centerline{Solu\c{c}\~ao}

Usando a lei de Biot-Savart, o m\'odulo do campo elementar torna-se:

$$

dB= \frac{\mu_0 i}{4\pi} \frac{dx}{r^2}sen\theta

$$

$$

B= \int dB= \frac{\mu_0 i}{4\pi} \int\frac{dx}{r^2}sen\theta,

$$

onde $r^2= R^2 + x^2.$

Como

$$

sen\theta= sen(\pi - \theta)= \frac Rr= \frac{R}{\sqrt{R^2 + x^2}}

$$

obtemos:

$$

B= \frac{\mu_0

i}{4\pi}\int^{\frac{\ell}{2}}_{-\frac{\ell}{2}}\frac{Rdx}{(R^2 +

x^2)^{\frac 32}}= \frac{\mu_0 i}{4\pi}\left[\frac{x}{R(R^2 +

x^2)^{\frac 12}}\right]^{\frac{\ell}{2}}_{-\frac{\ell}{2}}

$$

$$

\Rightarrow B= \frac{\mu_0 i}{2\pi R}\frac{\ell}{(\ell^2 +

4R^2)^{\frac 12}}.

$$

Se $\ell \rightarrow \infty, \quad B= \frac{\mu_0 i}{2\pi

R}\frac{\ell}{\ell}.$

Dire\c{c}\~ao: perpendicular ao quadrado e o sentido \'e entrando no

quadrado.

Leia mais.